5招技巧教你如何清洗激光切割机镜片

激光切割机的镜片种类繁多，如聚焦镜片、保护镜片等。但激光系统中的光学透镜是可消费的。为了尽可能延长激光切割机的使用寿命，降低使用成本，一定要严格按照本规范清洗镜片。在更换过程中，光学镜片的放置、检测、安装，都要注意使镜片免于受损和污染。 以下激光器简要介绍了正确清洁激光切割机镜头的注意事项和步骤。正确清洗激光切割机镜片的注意事项： 1．请务必戴上手指套或橡胶手套来安装镜片。 2．禁用犀利器械，以免刮伤镜片表面。 3．取镜片时拿镜片边缘，避免接触到膜层，检测和清洁镜片的环境必须干燥清洁。 4．工作台必须保持几层清洁组织和几个清洁镜片。 5．请勿在镜头上方说话，并将潜在的污染物（如食物、饮料等）远离工作环境。 正确清洗激光切割机镜头的操作步骤如下： 1．通过吹气球吹除原零件表面的浮物。 2．使用分析纯丙酮轻轻清洁镜片。清洗应一次性完成，避免产生波浪筋。 3．如果丙酮不能清除所有污垢，则用酸醋清洗。 4．当污染物和镜头损坏无法清除和移除时，恢复良好性能的唯一方法是更换镜头。 在使用机器的时候，镜片应被正确地清洗和操作，这样它的寿命和表现无疑会有明显改善，这也是我们保证激光切割机寿命和稳定性的途径之一，多一些预防和保养能让激光切割机工作更久，稳定性更高，给厂家带来更多效益。

激光切割技术在汽车制造中的主要优势

汽车制造行业为满足出口及国内不断升级的需要，小批量、多品种的车辆生产已是常态，原来通用的汽车车体配件的加工工艺已不能完全满足如今的产品质量和生产需求，其中激光切割机具有加工高精度、多孔类及外形复杂特征配件的特性，有不可替代的作用。 现在货车制造厂家均已配备了数控精细等离子切割机、激光切割机等，用于汽车中形状复杂，精度要求较高的板料件的加工   激光切割技术在汽车制造中的主要优势激光切割机在汽车制造行业已广泛应用，并起着其他数控切割设备不可替代的作用，其主要优势有以下几方面：   1． 适用多种材质配件 汽车材料有低碳低合金钢、高强钢、耐大气腐蚀钢、铁素体不锈钢、奥氏体不锈钢及铝合金等，激光切割设备均可以加工，其加工范围几乎可以涵盖汽车中所有材质的板材件。   2． 加工精度高 激光切割设备比其他切割设备加工精度高，可以满足高精度配件的加工要求。   3． 割缝宽度较窄 割缝细小有利于减小配件的间距，提高材料利用率，切割时产生的切割渣较少。   4． 材料利用率高 在进行配件切割时，可以套裁切割同板厚、同材质的不同配件，充分利用原材料的边角余料。   5． 切割粗糙度值低 激光切割设备，在切割同一材质的配件时，相对其他设备来说，切割粗糙度值较低。在汽车制造行业中，不同数控切割设备加工工件断面粗糙度有明显区别，激光切割断面粗糙度值低。   6． 热影响区小 激光切割过程中，被切割材料边缘由于受热会产生热影响区。但激光切割较其他加工方法能量集中热输入小，与精细等离子切割和火焰切割相比，热影响区相对较小，热输入小，对受热容易晶粒长大的铁素体不锈钢和容易有淬硬倾向的高强钢有很重要的意义，有利于提高焊缝质量。 7． 小批量生产激光切割成本较低 在大批量生产时，选择模具落料的工艺进行加工，大批量生产，制作模具的费用均摊到每个配件上，其生产成本较低。但如果是小批量生产，采用模具冲裁的加工工艺，不但模具的制作周期较长，不能满足配件加工的时效性，而且模具制作费用均摊到每个配件上，加工成本就相对较高。   因此一般采用数控切割的方式进行加工。当采用数控精细等离子切割时，由于等离子切割的穿孔能力较弱，切割精度较低，孔的成形质量不良，还需要另外增加一道钻孔工序，并需制作钻模。不仅加工时间较长，成本也比较高。激光切割可确保配件一次成形，有利于提高配件加工的时效性，适用于小批量生产。如何选择切割工艺，则需根据配件尺寸、形状、成本及配件精度要求来进行综合考虑。当配件尺寸较小、孔的形状尺寸和定位尺寸要求较高时，采用激光切割方式经济性比较好。 随着汽车制造行业的变化及全球经济一体化，各汽车制造企业已经由原单一的、大批量的国铁车生产向小批量、多品种的出口车辆转变。这种转变形式也给汽车配件的制造带来了革命性的变化，原有的剪板机、冲床等的板料加工设备的使用频率越来越低，由数控精细等离子切割机、数控火焰切割机及激光切割机这些数控柔性化设备所取代，其中激光切割设备以其加工高精度、小尺寸、复杂外形配件，并能够加工多种材料的优势，具有无法替代的作用。

超快非线性光学技术：多芯光纤中的超连续产生

多芯光纤是一种新型光纤，这种光纤的包层中存在距离较近的多根纤芯，纤芯之间可产生较强的耦合，从而使各个纤芯内的光场成为一个整体，可用于光放大、脉冲压缩、超连续产生、光场调制、光子弹产生等过程。正六边形7芯光纤（横截面如图1），作为最常见的多芯光纤之一，可用于超连续产生[1]，本篇文章通过数值模拟的方式，验证了普通的阶跃折射率7芯光纤可以产生超连续谱。  作者假定不同纤芯之间仅仅存在线性耦合，从而得到了描述脉冲在7芯光纤中演化的耦合非线性薛定谔方程（式1，右边三行分别代表芯自身的色散、自身非线性和芯间线性耦合）。在线性情况下，该方程组的7个本征解代表在7芯光纤中能够稳定传播的7个超模式。每个模式在光纤中都有着不同的强度和传播速度，如图2所示，其中图2(a)表示电场强度在光纤中的分布，图2(b)表示每种超模式的传播常数，其中\beta(\omega)代表单模光纤传播常数，\kappa(\omega)代表线性耦合系数。 当初始脉冲（脉冲宽度为100fs，功率15kW，中心波长1.55μm）输入到内芯（也就是图2（a）中的1号芯）时，作者讨论了纤芯间距对超连续产生的影响。在模拟中，所有芯径假设为6μm。 （1）若此时纤芯距离很近，芯距为12μm，纤芯与纤芯之间处于强耦合状态，脉冲演化如图3所示：第一行代表中间纤芯处脉冲在时域和频域的演化，第二行代表外围纤芯处脉冲在时域和频域的演化。由图可见，初始脉冲会迅速激发出低能量的模式A和高能量的模式F。然而，强耦合状态下模式A与模式F的传播速度差异很大，脉冲会迅速分裂成时间上不重合的两个孤子。模式A和F分别独立的进行自身的拉曼孤子自频移，并产生色散波(都是模式A，可能是A模式才满足相位匹配导致)，且内外芯都能产生色散波，频率有略微差异)。由于模式F能量更高，模式F的红移量要大于模式A。 （2）若纤芯距离很远（改为25μm，其他参数均不变，如图4），纤芯与纤芯的耦合极弱，初始脉冲的大部分能量会保持在内纤芯。此时，光谱的演化与单模光纤如出一辙，仅当拉曼孤子红移到一定程度后，纤芯与纤芯的耦合因波长变长而增强，内纤芯的能量开始泄露到外纤芯中，峰值功率的减弱加上随波长增加而减小的非线性系数，拉曼孤子渐渐停止了红移。 （3）当纤芯距离适中时（芯距15.5μm，如图5），纤芯与纤芯的耦合强度足够，模式A和模式F可在早期被激发出来，且不会因为较大的群速度差异而分离。这使得模式A和模式F能在时间上重合在一起，为模式间的能量转换提供可能。当处于模式F的频率1和处于模式A的频率2恰好群速度相同且相差13.2THz时，模式F的频率1便可作为泵光，借由拉曼增益将能量转移给模式A的频率2。因此，中等程度的耦合情况，模式F和A不仅自身在经历拉曼孤子自频移，模式FA之间也保持着拉曼增益的能量转换。在合适的传播距离下，F和A所对应孤子光谱的输出能量接近一致，结合色散波产生和两次四波混频过程，能形成较为理想的超连续谱。 若以光谱的加权标准差作为超连续产生光谱宽度的度量，则不同功率和芯距下内芯激发的光谱宽度如图6所示。 与以上结果对比，作者还讨论了当初始脉冲（脉冲宽度为100fs，功率15kW，中心波长1.55μm）输入到外芯（也就是图2（a）中的2号芯）时的情况。作者发现，在三种耦合强度下，超连续谱的谱宽的整体规律与内芯激发一致，如图7所示，仅在弱耦合情况和强耦合情况有些许区别。 在强耦合情况（激发芯2，芯距12μm）下，脉冲激发的模式有5个，能量被分散在5个群速度差异大，不会相互作用的模式里，整体的非线性强度减弱，故让光谱宽度小于内纤芯激发的情况。而对于弱耦合情况，由于外芯相邻的纤芯只有3个，少于内纤芯的6个。因此拉曼孤子自频移后期所出现的能量泄露相较内纤芯激发的情况要更小，故光谱宽度更大。 综上所述，利用多芯光纤的非线性效应可以产生超连续谱，光谱宽度由孤子拉曼红移和色散波产生主导，纤芯间的耦合可以产生孤子超模转换、芯间色散波产生、芯间四波混频等独特的非线性现象，从而影响超连续产生的光谱。纤芯之间的距离决定芯间耦合的强弱，芯距越小，耦合越强。强耦合区超连续产生的光谱随功率线性增加，弱耦合区近似于单模光纤，中等耦合区受孤子超模转换影响，光谱宽度随芯距波动，在特定芯距处存在极大值。